朗伯余弦定律

余弦辐射体，也称为朗伯辐射体（Lambert radiator），指的是发光强度的空间分布符合馀弦定律的发光体（不论是自发光或是反射光），其在不同角度的辐射强度会依馀弦公式变化，角度越大强度越弱。

$L_{\theta }={\frac {I_{\theta }}{\mathrm {d} A\cos {\theta }}}={\frac {I_{N}\cos {\theta }}{\mathrm {d} A\cos {\theta }}}$

该规律以约翰·海因里希·朗伯的名字命名，因首次提出自他1760年出版的《光度学（Photometria）》。遵循朗伯定律的表面被称为兰伯特表面，并表现出朗伯反射率。这样的表面从任何角度看都具有相同的辐射度。这意味着，例如，对人眼而言，它具有相同的视亮度（或亮度）。因为功率和实心角之间的比例是恒定的，所以辐射度（单位实心角单位投射源面积的功率）保持不变。

朗伯散射/辐射体

当一个区域元素因被外部光源照射而产生辐射时，落在该区域元素上的辐照度（能量或光子数/时间/面积）将与照明源和法线之间的角度的余弦成正比。朗伯散射将根据与朗伯发射相同的余弦定律来散射这些光。这意味着，虽然表面的辐射度取决于从法线到照明源的角度，但它不会取决于从法线到观察者的角度。例如，如果月球是一个朗伯散射体，随著太阳光照射到月球表面的角度增大，人们应当看到月球的散射亮度在接近晨昏线时明显减弱。但事实上，它并没有减弱，说明月球并不是朗伯散射体。事实上，它比朗伯散射体而言向斜角散射的光更多。

朗伯散射体的发射并不取决于入射辐射量，而是来源于发射体本身的辐射。例如，如果太阳是一个朗伯散射体，人们就会期望在整个太阳盘上看到一个恒定的亮度。但事实上，太阳在可见光区域表现出周边昏暗的现象，说明它不是朗伯辐射体。黑体就是一个朗伯辐射体的例子。

等亮效果的说明

图1：正常和非正常方向的发射率（光子/秒）。进入任何楔形体的光子/秒的数量与楔形体的面积成正比。

图2：正常和非正常观测器的观测强度（光子/(s-m2-sr)）；dA0是观测孔径的面积，dΩ是孔径从发射区域元件的视点所覆盖的实心角。